Rambler's Top100 Service
Поиск   
 
Обратите внимание!   Посетите Сервер по Физике Обратите внимание!
 
  Наука >> Физика >> Общие вопросы >> Справочники >> Физическая энциклопедия | Словарные статьи
 Написать комментарий  Добавить новое сообщение
Ааронова-Бома эффект
2.08.2001 18:11 | Phys.Web.Ru
    

Ааронова-Бома эффект - квантовомеханический эффект, характеризующий влияние внешнего электромагнитного поля, сосредоточенного в области, недоступной для заряженной частицы, на ее квантовое состояние. Наличие такого нелокального воздействия электромагнитного поля на заряженную частицу, исчезающего в классическом пределе, подчеркивает, что при квантовом рассмотрении взаимодействие заряженной частицы с электромагнитным полем не сводится к локальному действию на нее силы Лоренца. Впервые на возможность такого эффекта указали У. Эренберг (W. Ehrenberg) и Р. Э. Сайди (R. E. Siday) в 1949. Независимо подробное теоретическое изучение эффекта проведено в 1959 Я. Аароновым и Д. Бомом, отметившими его тесную связь с фундаментальными положениями квантовой теории. Их исследования привлекли внимание к особой роли электромагнитных потенциалов в квантовой теории.

Возможность эффекта формально обусловлена тем, что уравнение Шредингера для волновой функции заряженной частицы во внешнем электромагнитном поле содержит потенциал этого поля. Он определяет фазу волновой функции и при выборе подходящей геометрии опыта приводит к наблюдаемому интерференционному эффекту даже при отсутствии прямого силового воздействия поля на частицу. Этот эффект но зависит от выбора калибровки потенциалов и обусловлен разницей фаз вдоль различных возможных путей распространения частицы. Он существует как для скалярного, так и для векторного потенциала электромагнитного поля.

Эффект Ааронова-Бома ярко проявляется при рассеянии заряженной частицы на бесконечно длинном соленоиде радиуса R (расположенного перпендикулярно движению частицы), внутри которого имеется магнитный поток Ф и который окружен непроницаемым для частиц цилиндрическим экраном радиуса R0>R. В этом случае волновая функция частицы целиком сосредоточена в области, где магнитное поле отсутствует и только векторный потенциал A отличен от нуля в силу Стокса теоремы $\oint_L \vec A d \vec l=\Phi$ (интеграл берется по контуру L, охватывающему соленоид). Поэтому, хотя сила Лоренца на заряженную частицу не действует, амплитуда расходящейся цилиндрической волны оказывается зависящей от потока магнитного поля. Она содержит два члена, один из которых, описывающий рассеяние на экранирующей поверхности, исчезает в пределе $R_0\to 0$ Второй член, не зависящий от R0, определяет амплитуду рассеяния Ааронова-Бома:
$ f(\varphi)\sim{{\displaystyle 1\over\displaystyle\sqrt{2\pi k}}\cdot{\displaystyle\sin{(\pi\Phi/\Phi_0)}\over\displaystyle\sin{(\varphi/2)}}} $,(*)

где $\varphi$ - угол рассеяния, отсчитываемый от направления падающей плоской волны (описывающий свободную частицу с импульсом $\hbar k$), а $\Phi_0=2\pi\hbar c/e$ - квант магнитного потока (е - заряд частицы). Этой же формулой описывается амплитуда рассеяния заряженной частицы на соленоиде без защитного экрана в предельном случае бесконечно тонкого соленоида (R=0} с заданным потоком Ф. Формула (*) несправедлива в области малых углов, где точный расчет свидетельствует о появлении тени за рассеивателем, причем коэффициент ослабления амплитуды падающей плоской волны равен $\cos{(\pi\Phi/ \Phi_0)}$.

Характерная особенность Ааронова - Бома рассеяния - исчезновение рассеянной волны, если магнитный поток в соленоиде равен целому числу (n} квантов потока, Ф=nФ. В этом случае точная волновая функция отличается от волновой функции свободной частицы лишь калибровочным множителем $\exp(im\varphi)$, и такое магнитное поле не влияет на квантовое состояние частицы. Условие отсутствия Ааронова - Бома рассеяния совпадает с условием квантования Дирака для магнитных зарядов (см. Магнитный монополь}.

При рассеянии на соленоиде волновых пакетов ширины a с параметром удара d в амплитуде рассеяния возникает множитель $ехр(-d^2/2a^2)$, эффективно уменьшающий ее, если волновой пакет не охватывает соленоид. Это показывает, что классическая заряженная частица, описываемая волновым пакетом исчезающе малой ширины, не испытывает рассеяния Ааронова - Бома.

Существование эффекта Ааронова-Бома для связанных состояний можно продемонстрировать на примере задачи о плоском ротаторе - квантовомеханическом рассмотрении движения заряженной частицы по орбите заданного радиуса R0. Если орбита охватывает соленоид с магнитным потоком Ф, спектр энергий стационарных состояний ротатора
$\mathcal{E}_m=(\hbar ^2/2MR_0^2)(m-\Phi/ \Phi_0)^2$
(где М - масса частицы, m - магнитное квантовое число) явно зависит от магнитного потока в соленоиде. Эта зависимость становится очевидной, если рассмотреть процесс включения магнитного поля в соленоиде, во время которого возникает вихревое электрическое поле, изменяющее энергию частицы. Аналогичное воздействие испытывает и классическая частица, однако лишь изменение ее квантового состояния, в данном случае - энергетического спектра, позволяет судить о наличии установившегося магнитного потока в соленоиде. При квантованном потоке, Ф=0, энергетический спектр неотличим от спектра ротатора в отсутствие соленоида.

Эффект Ааронова-Бома для связанных состояний заряженной частицы в однородном магнитном поле В, в которое помещен тонкий соленоид с магнитным потоком Ф, приводит к появлению дополнительной серии (N+1)-кратно вырожденных уровней энергии, $\mathcal{E}_N=\hbar \omega(N+{\displaystyle 1\over\displaystyle 2}+{\displaystyle\Phi\over\displaystyle\Phi_0})$ (где $\omega$=еВ/Мс - циклотронная частота), сдвинутых относительно уровней Ландау на величину, определяемую дробной частью числа квантов потока в соленоиде. Эти уровни соответствуют квантовым орбитам, охватывающим соленоид.

Эксперименты по наблюдению эффекта Ааронова-Бома при рассеянии электронов магнитным полем проводились начиная с 60-х гг. Пучок монохроматических электронов разделялся на два когерентных пучка, обтекавших рассеиватель - тонкую нить (0 - 1 мкм) из магнитного материала или миниатюрный соленоид (0 ~ 14 мкм), магнитным потоком которого можно было управлять. Затем когерентные пучки вновь соединялись, образуя интерференционную картину, зависящую от величины охватываемого магнитного потока, в хорошем согласии с теоретическим расчётом эффекта Ааронова-Бома. Однако при анализе этих экспериментов необходимо учитывать искажения ннторференционной картины, вызванные рассеянным магнитным полем, возникающим из-за неоднородного намагничивания нити и конечных продольных размеров рассеивателя. Современные эксперименты с тороидальным магнитом, а также со сверхпроводящими квантовыми интерферометрами, свободные от этих недостатков, надёжно подтверждают существование эффекта.


Написать комментарий
 Copyright © 2000-2015, РОО "Мир Науки и Культуры". ISSN 1684-9876 Rambler's Top100 Яндекс цитирования
Печать логотипа нанесение логотипа.