Rambler's Top100 Service
Поиск   
 
Обратите внимание!   Посетите Сервер по Физике Обратите внимание!
 
  Наука >> Физика >> Общая физика >> Оптика | Обзорные статьи
 Написать комментарий  Добавить новое сообщение
 См. также

Календарь событий4 января - день рождения Исаака Ньютона

Популярные статьиКогерентный и некогерентный свет: Как измерить время когерентности

Популярные статьиЛабиринты фотонных кристаллов: сверхрешетка

ФотографииОгонь, вода и ... мыльные нитки

ФотографииКольца Ньютона

Популярные статьиЭффекты Джозефсона в сверхпроводниках: Сверхпроводниковые квантовые интерферометры

НовостиКорпускулярно-волновой интерферометр для макромолекул

Популярные статьиКогерентный и некогерентный свет: Практическое значение когерентности света

НовостиДесять наиболее красивых физических экспериментов

Популярные статьиМагматизм Земли: поляризационный микроскоп

Популярные статьиПринципы голографии: Динамическая голография

Популярные статьиНовые магматические горные породы.: шлиф

Популярные статьиДинамическая голография и проблема обращения волнового фронта: Использование нелинейных сред для ОВФ

Популярные статьиПринципы голографии: Введение

Популярные статьиФундаментальные взаимодействия: Гравитационное взаимодействие

Словарные статьиАнтенна: внешняя задача теории антенн

Интерференция света

Научно-образовательный сервер "Оптика",
ИТМО, Санкт-Петербург.
Содержание

Метод Пуччианти

Горизонтальные интерференционные полосы в белом свете проецируются на вертикально расположенную входную щель спектрографа. Положение светлой полосы нулевого порядка не зависит от длины волны, и поэтому в сплошном спектре, даваемом спектрографом, ей соответствует горизонтальная светлая полоса, тянущаяся вдоль всего спектра. Максимумы, соответствующие порядкам интерференции $m=\pm 1,\pm 2,\ldots$, находятся для разных длин волн падающего света на разных высотах щели спектрографа. Им отвечают в сплошном спектре светлые полосы, лежащие выше и ниже нулевой полосы и расходящиеся веером от синей к красной области спектра, так как расстояние между максимумами растет с увеличением длины волны ( рисунок а).
Интерференционные полосы, развернутые в спектр

Направим ось x вдоль нулевой полосы в спектре. Точки этой оси соответствуют разным значениям длины волны $\lambda$. Ось y направим параллельно щели спектрографа. Расстояние между интерференционными максимумами пропорционально длине волны, поэтому для ординаты полосы m-го порядка можно написать $y_m=\alpha m\lambda$, где $\alpha$ - постоянная, определяемая геометрией установки. Наклон полос $dy_m/d\lambda$ возрастает с увеличением порядка интерференции m. Если кювету на пути одного из пучков заполнить веществом с показателем преломления $n=n(\lambda )$, а вторую кювету откачать, то оптическая разность хода изменится на (n-1)l и полосы сместятся вверх или вниз на расстояние $\alpha (n-1)l$.Тогда ордината полосы m-го порядка определяется выражением
$y_m=\alpha [m\lambda\pm (n-1)l]$

причем знак зависит от того, в какое из плеч интерферометра введена кювета с исследуемым веществом. Полоса нулевого порядка (m = 0), ранее удовлетворявшая условию y = 0, т.е. совпадавшая с осью абсцисс), теперь будет описыватьсся уравнением $y=\pm\alpha (n-1)l$. Это значит, что нулевая полоса в определенном масштабе, зависящем от настройки интерферометра, вычерчивает зависимость n-1 от $\lambda$, т.е. дает непосредственно картину дисперсии. Полосы с ? прочертят почти подобные кривые, так как слагаемое $\alpha m\lambda$ в последней формуле обычно невелико и изменяется с длиной волны очень медленно. На рисунке б показаны полосы, производящие ход дисперсии с ее характерными особенностями вблизи линии поглощения.

Назад | Вперед


Написать комментарий
 Copyright © 2000-2015, РОО "Мир Науки и Культуры". ISSN 1684-9876 Rambler's Top100 Яндекс цитирования