Rambler's Top100 Service
Поиск   
 
Обратите внимание!   Посетите Сервер по Физике Обратите внимание!
 
  Наука >> Физика >> Общие вопросы >> Биографии физиков | Научные статьи
 Написать комментарий  Добавить новое сообщение
 См. также

Популярные статьиКонцепция естественной теологии в биологических работах Джона Рея : (1)

Размышления о движущей силе огня и о машинах, способных развивать эту силу

Сади Карно
Опубликовано в 1824 г.
Содержание

[21] Приводимое Карно в примечании вычисление, при помощи которого получено число 300$^{\circ}$, имеющееся в тексте, не верно (прим. [20]). В действительности, при сжатии воздуха до 1/14 первоначального объема и при начальной температуре в 0$^{\circ}$, получается 533$^{\circ}$, а при сжатии на половину 90$^{\circ}$\ как конечная температура, причем в этом вычислении предположено, что Cv не зависит ни от температуры, ни от объема.
[22] Далее следуют соображения, всецело покоящиеся на законе сохранения теплорода и потому неверные. Теплоемкости газов в области температур и давлений, где они достаточно близки к идеальному газу, от объема почти совершенно не зависят; от температуры же зависят весьма мало, за исключением очень низких и очень высоких температур.
[23] В оригинальном тексте, очевидно по ошибке, сказано "Мариотта".
[24] Хотя предыдущие рассуждения, как указано в прим. [18], основаны на ошибочной вещественной теории тепла, все же и в этой несколько иной формулировке высказанная теорема верна.
[25] Формула, выведенная здесь Карно, неверна (прим. [18]). В пояснение формальных рассуждений, изложенных в тексте, может быть, недостаточно ясно, укажем, что формула эта содержит, на первый взгляд, четыре неопределенных постоянных, на самом же деле, конечно, только три, так как значение правой части не изменится, если мы увеличим все четыре постоянные в одинаковое число раз. Полагая при t = 0$^{\circ}$ первоначальный объем V=1, мы определяем еще одну постоянную, а именно А = 0.
[26] Остроумные догадки Карно, изложенные в примечании, далеко не исчерпывают сложного вопроса о зависимости теплоемкости всех тел от температуры; действительно теплоемкость газов в широких пределах весьма мало зависит от температуры, но все же эта зависимость существует (ср. прим. [22]) и за этими пределами становится весьма заметной.
[27] Это утверждение вытекает как следствие из результатов, опытов Клемана и Дезорма, которые Карно цитирует в тексте, или закона, известного также под именем закона Уатта (Хвольсон, Курс физики, т. III, стр. 578). Вещественная теория тепла должна, конечно, привести к заключению, что раз количества тепла, необходимые для нагревания воды от 0 до некоторой температуры 1$^{\circ}$\ и обращения ее в сухой насыщенный пар при этой температуре, не зависят от t, то "содержащееся" в таком паре количество тепла не зависит от t. Поэтому все состояния сухого насыщенного пара должны лежать на одной адиабате, так как, по воззрению вещественной теории тепла, адиабата есть как раз кривая, соединяющая все состояния одинакового содержания теплорода. Отсюда ясно заключение, выводимое Карно, что адиабатическое изменение объема сухого насыщенного пара должно оставлять его насыщенным. На самом деле закон Уатта неверен; если мы обозначим скрытую теплоту парообразования через $\varrho$, теплоемкость жидкой воды примем равной 1, а через $\lambda$. обозначим "полную теплоту пара", т. е. количество тепла, необходимое для совершения вышеуказанного процесса, то имеет место не
$\lambda=\varrho+t={\rm const}$(Уатт)

а
$\lambda=\varrho+t=606,5+0,305t$(Реньо)

Но даже, если бы был верен закон Уатта, все же, по современней термодинамике, из него не следовал бы результат Карно; он получается только от присоединения к закону Уатта вещественной теории тепла.
[28] Здесь снова Карно в своих рассуждениях явно пользуется вещественной теорией тепла. Качественно правильный результат, получающийся отсюда, в настоящее время выводится на основании совершенно других соображений.
[29] Заключение это верно, несмотря на неверные предпосылки; в современной термодинамике правильный и количественно определенный результат, что коэффициент полезного действия обратимого цикла Карно равен разности температур, деленной на абсолютную температуру более горячего источника, получается из комбинирования обоих начал термодинамики.
[30] Ft обозначает функцию от t; мы написали бы теперь F(t). Этим обозначением без скобок пользовались раньше многие математики.

Назад | Вперед


Написать комментарий
 Copyright © 2000-2015, РОО "Мир Науки и Культуры". ISSN 1684-9876 Rambler's Top100 Яндекс цитирования